8.5ランキンパワーサイクル

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図8.11:二相作動流体を持つランキンパワーサイクル

ランキ….. のサイクルは、座標を図8.12.ランキンサイクルのプロセスは次のとおりです。

$initial d\rightarrow e.$ ：初期温度でのColdliquidポンプによって可逆的に高い圧力に加圧されます。このプロセスでは、音量が変更されますわずかに。
$rightarrow e\rightarrow a a$ 。
$constant a\rightarrow b b$ （constantpressure）、液体が蒸気に移行します。
$turbine b\rightarrow c c$ ：タービンを介してIsentropicexpansion。品質はunity atpointに低下します。
$rightarrow c\rightarrow d d$
$d c\rightarrow d d$ を凝縮しました。

図8.12:ランキンサイクル図。ステーションは図8のものに対応しています。11

ランキンサイクル、熱が供給される平均温度は最高温度よりも小さく、、同じmaximumand最低温度の間で働くカルノーサイクルの効率よりも熱吸収は、:

$\displaystyle q_H$	$\displaystyle = T_{m2} \Delta s_2$
$\displaystyle q_L$	$\displaystyle = T_{m1}\Delta s_1.$

The thermal efficiency of the cycle is

$\displaystyle \eta_\textrm{thermal} = \frac{T_{m2} (s_b - s_e)- T_{m1} (s_c- s_d)}{T_{m2} (s_b - s_e)}.$

圧縮と展開のプロセスは等エントロピーであるため、エントロピーの違いは

熱効率は、平均effectivetemperaturesの観点から書くことができます

$displaystyle displaystyle\eta_\textrm{thermal}=1-\frac{t_{m1}}{t_{m2}}。ランキンサイクルの場合、$ $T_{m1}\approx T_1T

、 $$T_{m2}T_2T$ $$T_{m2}.$ ）

が特に留意すべきaboutFigure8.12のランキンサイクル全般:

図似ていない形状としてtheywereノウハウで、適切なガスを一定に特有の熱を有定圧可逆熱加算線の傾きは、第6章で導出されたように、
$displaystyle displaystyle\left(\frac{\partial h}{\partial s}\right)_P=T.$$

二相領域では、定圧はまた一定温度を意味するので、定圧熱加算線の傾きは一定であり、線は直線である。
変換可能性の効果は、までの破線で表されます。不可逆的な挙動の拡大の結果valueofエントロピーの $s_{c}$'}$ を開始するishigherより. 膨張の終わり（タービン出口）におけるエンタルピーは可逆過程よりも不可逆過程で高く，ブレイトンサイクルで見られるように，タービン仕事は不可逆の場合には低い。
ランキンサイクルは、与えられた最大および最小温度に対してカルノーサイクルよりも効率が低いが、前述のように、実用的な電力生産装置より効果的である。